um indutor não produz campo magnético em torno de si quando submetido a uma tensão contínua constante.

se adicionarmos, a uma carga qualquer que está submetida a uma tensão senoidal, uma carga reativa em série, a corrente diminui; como conseqüência, o produto V x I (potência aparente em módulo) diminui; portanto, haverá um aumento no fator de potência.

na correção de um fator de potência de uma carga indutiva, é comum adicionarmos uma carga capacitiva em paralelo com a carga original. Isso é feito para não alterar o valor da potência efetiva (ou ativa) assim como para manter o valor da tensão aplicada à carga inalterada.

nos capacitores, a tensão se adianta em relação à corrente porque, quando uma tensão é aplicada no capacitor, ele de imediato tem o valor da tensão aplicada e só depois é que aparece a corrente.

se o fator de potência de um circuito é igual a 1 (um), necessariamente no circuito só há cargas resistivas.

em um wattímetro, quando a corrente está atrasada com relação à tensão, o valor campo magnético em uma das bobinas não aumenta ao mesmo tempo em que o campo magnético na outra bobina – digamos, por exemplo, na bobina móvel. Isso resulta em uma ação menor sobre o ponteiro do wattímetro. Portanto, a potência indicada, nesse caso, é menor do que no caso de se ter corrente e tensão em fase, como ocorre em uma carga resistiva.

em carga indutiva temos por convenção Q > 0 (onde Q é o valor da potência reativa com valor dado pela expressão: V·I·sen ) e essa escolha é feita porque em bobinas há uma dissipação positiva de energia.

se adicionarmos a uma carga reativa, que está submetida a uma tensão alternada senoidal, uma resistência em série com ela, seu fator de potência sempre melhorará.

em uma carga, o fator de potência (fp) pode ser dado pelo cosseno do ângulo de fase entre tensão e corrente nela ou pelo valor dado pela expressão fp = cos (tg–1 X/R), onde X é a reatância da carga, e R, sua resistência.

a amplitude da potência efetiva nunca poderá ser maior que a da potência aparente.

0.

1.

2.

3.

4.

0.

1.

2.

3.

4.

a construção de uma fonte de corrente contínua, para alimentar uma carga R, pode ser realizada com uma fonte de tensão que contenha uma resistência interna r onde R >> r.

a reatância capacitiva é tanto maior quanto maior é a capacitância.

ao se desligar uma bobina, a tensão sobre ela torna-se nula e, portanto, a corrente torna-se zero de imediato.

ao aumentarmos a freqüência de uma tensão alternada aplicada a uma bobina, sua reatância aumenta de valor, o que provoca um atraso maior na corrente com relação à tensão.

a tensão e a corrente em uma bobina estão sempre defasadas, quer a corrente seja contínua, quer seja alternada.

o resistor é um elemento passivo, pois dissipa energia; já o capacitor e o indutor ideais são elementos ativos, pois armazenam energia.

o valor de um capacitor determinado é definido pela relação C = Q / V, onde Q é a quantidade de carga e V é a tensão sobre o capacitor. Pode-se notar na expressão que, quando V aumenta, C diminui e, assim, C = f(V), ou seja, C varia com a tensão aplicada.

a equação que estabelece a relação entre corrente instantânea [i(t)] e tensão instantânea [v(t)] em um indutor L, não negativo, é dada por v(t) = L. di(t)/dt; essa equação indica que esse dispositivo (L) não é linear.

a lei de Kirchhoff (que trata da soma algébrica das correntes em um nó) é válida para todos os circuitos concentrados e não-concentrados, sejam eles lineares ou não, ativos, passivos e mesmo variável com o tempo.

o modelo de um resistor linear (R) é sempre uma reta no plano i(t) como ordenada e v(t) como abscissa (R  0 e positivo); ou seja, é uma reta com coeficiente de inclinação dado por p = 1 / R. A reta, portanto, passa pela origem e pelo primeiro e terceiro quadrantes.