em um wattímetro, quando a corrente está atrasada com relação à tensão, o valor campo magnético em uma das bobinas não aumenta ao mesmo tempo em que o campo magnético na outra bobina – digamos, por exemplo, na bobina móvel. Isso resulta em uma ação menor sobre o ponteiro do wattímetro. Portanto, a potência indicada, nesse caso, é menor do que no caso de se ter corrente e tensão em fase, como ocorre em uma carga resistiva.

em carga indutiva temos por convenção Q > 0 (onde Q é o valor da potência reativa com valor dado pela expressão: V·I·sen ) e essa escolha é feita porque em bobinas há uma dissipação positiva de energia.

se adicionarmos a uma carga reativa, que está submetida a uma tensão alternada senoidal, uma resistência em série com ela, seu fator de potência sempre melhorará.

em uma carga, o fator de potência (fp) pode ser dado pelo cosseno do ângulo de fase entre tensão e corrente nela ou pelo valor dado pela expressão fp = cos (tg–1 X/R), onde X é a reatância da carga, e R, sua resistência.

a amplitude da potência efetiva nunca poderá ser maior que a da potência aparente.

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a construção de uma fonte de corrente contínua, para alimentar uma carga R, pode ser realizada com uma fonte de tensão que contenha uma resistência interna r onde R >> r.

a reatância capacitiva é tanto maior quanto maior é a capacitância.

ao se desligar uma bobina, a tensão sobre ela torna-se nula e, portanto, a corrente torna-se zero de imediato.

ao aumentarmos a freqüência de uma tensão alternada aplicada a uma bobina, sua reatância aumenta de valor, o que provoca um atraso maior na corrente com relação à tensão.

a tensão e a corrente em uma bobina estão sempre defasadas, quer a corrente seja contínua, quer seja alternada.

o resistor é um elemento passivo, pois dissipa energia; já o capacitor e o indutor ideais são elementos ativos, pois armazenam energia.

o valor de um capacitor determinado é definido pela relação C = Q / V, onde Q é a quantidade de carga e V é a tensão sobre o capacitor. Pode-se notar na expressão que, quando V aumenta, C diminui e, assim, C = f(V), ou seja, C varia com a tensão aplicada.

a equação que estabelece a relação entre corrente instantânea [i(t)] e tensão instantânea [v(t)] em um indutor L, não negativo, é dada por v(t) = L. di(t)/dt; essa equação indica que esse dispositivo (L) não é linear.

a lei de Kirchhoff (que trata da soma algébrica das correntes em um nó) é válida para todos os circuitos concentrados e não-concentrados, sejam eles lineares ou não, ativos, passivos e mesmo variável com o tempo.

o modelo de um resistor linear (R) é sempre uma reta no plano i(t) como ordenada e v(t) como abscissa (R  0 e positivo); ou seja, é uma reta com coeficiente de inclinação dado por p = 1 / R. A reta, portanto, passa pela origem e pelo primeiro e terceiro quadrantes.